Заказать курсач за 15 грн.
ДИСК 1-6 семестр 250 грн
ДОБАВЬ СВОЕ ФОТО
регистрация KIS-Plus
вход в KIS PLUS
новости
Киевский Институт Связи
Університет інформаційно - комунікаційних технологій
курсовые на тему связи, модули и контрольные работы, комплексные по связи, дипломные проэкты по телекомуникациям, лабораторные работы, телекоммуникация и связь, работы как в html так и в doc "Киевский Институт Связи", "Государственный университет информационно-коммуникационных технологий", фотографии студентов и преподователей, новости института ГУИКТ, ДУІКТ, Связь, Zosik, KIS-kiev.narod.ru и многое другое
  

Заказ: 453917
модуль: 57

Институт Связи г. Киев
карта проезда
Зонна теорія власного напівпровідника.
Напівпровідники, у відомому змісті, займають проміжне положення між традиційними провідниками і діелектриками. З погляду зонної теорії власні напівпровідники можуть розглядатися як діелектрики з дуже вузькою забороненою зоною. Найбільш розповсюдженими представниками власних напівпровідників є кристали кремнію і германія. При понад низьких температурах такі кристали виявляють діелектричні властивості, оскільки електрони виявляються нездатними перебороти вузьку заборонену зону, що відокремлює їхній від зони провідності. Однак, навіть кімнатних температур виявляється досить для того, щоб зазначений енергетичний бар'єр виявився переборним для електронів. У результаті частки, що перейшли в наступну дозволену зону (зону провідності) здобувають здатність прискорюватися електричним полем і, отже, переносити струм.
При переході електрона в зону провідності з заповненої зони (валентної зони) у зону провідності в першій залишається незаповнене місце, що легко може зайняти який-небудь електрон з тієї ж зони. У результаті вакансія, що утворилася, здобуває можливість переміщатися в межах валентної зони. Її поводження багато в чому нагадує поводження частки з позитивним зарядом. Для спрощення опису ансамблю з великого числа електронів у майже заповненій валентній зоні часто виявляється більш зручним стежити за наявними вакансіями, розглядаючи їх як деякі гіпотетичні частки - дірки (простим гідромеханічним аналогом дірки може служити пухирець у склянці з газованим напоєм).
Не є реальними об'єктами природи дірки часто мають досить екзотичні властивості. Так їхня ефективна маса не обов'язково повинна виражатися позитивним числом, а найчастіше виявляється тензорною величиною.
Поряд з фотонами дірки являють собою квазичастицы, що вводяться в теорію на основі аналогій з формулами, що описують поводження реальних об'єктів. Подібно позитивним часткам дірки прискорюються електричним полем і вносять свій внесок у провідність напівпровідникових кристалів.
Попутно відзначимо, що електрони провідності, строго говорячи, так само є квазичастицами. З погляду квантової механіки всі електрони кристала є принципово нерозрізненими, що робить безглуздими спроби відповіді на питання, який саме електрон перейшов у зону провідності. Електричний струм у кристалі обумовлений досить складним поводженням усіх без винятку наявних у ньому електронів. Однак описывающие це поводження рівняння виявляють близька подібність з рівняннями руху лише дуже невеликого числа заряджених часток - електронів і дірок. Поряд з напівпровідниками з власною провідністю існують примесные напівпровідники. Останні одержують впровадженням у кристали власних напівпровідників ( щоскладаються з атомів четырехвалентных елементів) домішок із трьох або п'яти валентних атомів (донорные й акцепторні домішки відповідно).
Через малі концентрації атомів домішок їх енергетично рівня в зони не розщеплюються. У результаті виявляються на примесных рівнях електрони і дірки не мають рухливість. З погляду енергетичної схеми не участвуют в утворенні валентних зв'язків п'ятий електрон атома донорной домішки виявляється на рівні в безпосередній близькості від зони провідності і легко переходить у цю зону.
Дірка, що утвориться при цьому, виявляється локалізованої поблизу атома домішки. Т.о. у примесных напівпровідниках донорного типу переважно реалізується электроный характер провідності.
У напівпровідниках з акцепторною домішкою ситуація виявляється точно протилежною. Атом третьої групи захоплює відсутній для утворення хімічного зв'язку електрон у четырехвалентных сусідів. У результаті у валентній зоні виникають рухливі дірки, що є носіями зарядів у таких системах.
При контакті примесных напівпровідників з електронної і дырочной провідністю виникає прикордонний шар, що володіє випрямними властивостями - т.зв. p-n - перехід. В даний час напівпровідникові выпрямители практично витиснули їх электровакуумные аналоги.
Два p-n - переходи, розділених вузьким напівпровідниковим проміжком із примесной провідністю утворять транзистор - найпростішу напівпровідникову структуру, що володіє підсилювальними властивостями.
kis-kiev.narod.ru

 
     главная | новости | институт | курсовые | комплексные | рефераты | преподы | фотоальбом | приколы | АТС | гостевая
 
    НОСКІЗ-ДУІКТ КИС ГУИКТ 2002-2010 Zosik KIS-kiev!narod.ru
Hosted by uCoz